Page 113 - PCAebookISBN9786164066809

95 บทที่ 4 วิธีการวิเคราะหวงจร
จากกฎของโอหม สามารถเขียนความสัมพันธระหวางกระแสและแรงดั นตกครอมตัว
ตานทานแตละตัวของวงจรความตานทานในรูปที่ 4.12 ไดว า
1 1
2 2
3 3
/
/
/
/
/
p
p
p
k p k
N p N
I E R
I E R
I E R
I E R
I E R





  
  
(4-62)
ตอมา พิ จารณาปม a ของวงจรในรูปที่ 4.12 โดยการใช กฎของเคอรชอฟฟสําหรั บกระแส
สามารถเขียนเปนสมการกระแส ไดดั งนี้
1 2 3 p k N I I I I I I         (4-63)
เมื่อแทนคาของกระแสจากสมการ (4-62) ลงในสมการ (4-63) จะไดวา
p I = 1 2 3 ( / ) ( / ) ( / ) ( / ) ( / )
p p p p k p N E R E R E R E R E R        
= 1 2 3 1 1 1 1 1 ( / ) ( / ) ( / ) ( / ) ( / )
p k N E R R R R R        
   
= 1 ( / )
p p E R (4-64)
โดยที่ p R คือ ความตานทานรวมแบบขนานของวงจรไฟฟ าที่ตอตั วตานทานเขาดวยกั นแบบ
ขนาน ถามีตัวต านทานจํานวน N ตัวมาตอเขาดวยกันแบบขนานดังที่แสดงไวในรูปที่ 4.12
เราสามารถหาคาของความตานทานรวม p R ได เป นเศษหนึ่งส วนผลรวมของคาส วนกลับ
ของความตานทานทุ กตัว ซึ่งเขียนเปนความสัมพันธไดวา
p R =   1
1
1 ( / ) N
k
k
R


 (4-65)
จากสมการ (4-64) จะเห็นไดวาแหลงกําเนิดกระแส p I ผลิ ตกระแสไหลผานตัวตานทานรวม
แบบขนาน p R และมีของแรงดันไฟฟา p E ตกครอมตัวตานทานแตละตัวเทากั น คือ