Page 139 - PCAebookISBN9786164066809

121 บทที่ 5 การประยุกตเฟสเซอร
สมมุติว า คูผลการแปลงเฟสเซอรตัวแปรสัญญาณกระแส ( ) i t คือ
( ) i t  I (5-21)
และทราบวา คูผลการแปลงเฟสเซอรสัญญาณ ( )
S v t , ( )
R v t , ( )
L v t , ( )
C v t มี ดังนี้
( )
S v t = cos A t  S V = 0 0 A (5-22)
( )
R v t = )( tRi  R V = RI (5-23)
( )
L v t = dt
tdi L)(  L V = LI j  (5-24)
( )
C v t = 

t
d i
C  ) ( 1 C V = Cj
I
 (5-25)
เราสามารถหาคูผลการแปลงเฟสเซอรของสั ญญาณแรงดันในสมการ (5-20) ได โดยอาศัย
คุณสมบัติ ของเฟสเซอรและคูผลการแปลงเฟสเซอรของสัญญาณที่ เกี่ยวของในสมการ (5-21)
ถึงสมการ (5-25) ซึ่งไดผลดังนี้คือ
)( tRi+ dt
tdi L)(+ 

t
d i
C  ) ( 1= ( )
S v t  RI + LI j  + Cj
I
 = S V
 I
Cj Lj R 




  

 1 = S V (5-26)
เมื่อหารดานขวาของสมการ (5-26) ดวยเฟสเซอร I เราจะไดรับอิมพิแดนซซึ่งมี นิยามวา
อิ มพิแดนซ = Z = S V
I = Cj Lj R  1
  (5-27)
เพราะฉะนั้นเราก็ ไดวา อิมพิแดนซ คืออัตราสวนระหวางเฟสเซอรแรงดั นกับเฟสเซอรกระแส
และความสัมพันธ (5-27) หมายถึง “กฎของโอหมสําหรั บวงจรกระแสสลับ”เชนเดี ยวกันกั บ
ความตานทานในวงจรกระแสตรง หนวยของอิ มพิแดนซ คือ โอหม เราสามารถหาอิมพิแดนซ
ใหอยูในรูปแบบผลรวมของสวนจริงและสวนจินตภาพ ไดดั งนี้
Z = 1
R j L
C


 
   
  [  ] (5-28)